克萊因-戈爾登方程

克萊因-戈爾登方程式（Klein-Gordon equation）是相對論量子力學和量子場論中的最基本方程式，它是薛定諤方程式的狹義相對論形式，用於描述自旋為零的粒子。克萊因-戈爾登方程式是由瑞典理論物理學家奧斯卡·克萊因和德國人沃爾特·戈爾登於二十世紀二三十年代分別獨立推導得出的。

陳述

克萊因-戈爾登方程為

${\frac {1}{c^{2}}}{\frac {\partial ^{2}}{\partial t^{2}}}\psi -\nabla ^{2}\psi +{\frac {m^{2}c^{2}}{\hbar ^{2}}}\psi =0$。

很多時候會用自然單位（c=ħ=1）寫成

$-\partial _{t}^{2}\psi +\nabla ^{2}\psi =m^{2}\psi$

由於平面波為此方程已知的一組解，所以方程形式由它決定：

$\psi =e^{-i\omega t+ik\cdot x}=e^{ik_{\mu }x^{\mu }}$

遵從狹義相對論的能量動量關係式

$-p_{\mu }p^{\mu }=E^{2}-P^{2}=\omega ^{2}-k^{2}=-k_{\mu }k^{\mu }=m^{2}\,$

跟薛定諤方式不同，每一個k在此都對應着兩個$\omega$，只有通過把頻率的正負部份分開，才能讓方程描述到整個相對論形式的波函數。若方程在時間流逝下不變，則其形式為

$\left[\nabla ^{2}-{\frac {m^{2}c^{2}}{\hbar ^{2}}}\right]\psi (\mathbf {r} )=0$。

相對論量子力學下的形式推導

自由粒子的薛定諤方程式是非相對論量子力學的最基本方程式：

${\frac {\mathbf {p} ^{2}}{2m}}\psi =i\hbar {\frac {\partial }{\partial t}}\psi$

其中$\mathbf {p} =-i\hbar \mathbf {\nabla }$是動量算符。

薛定諤方程式並非相對論協變的，意味着它不滿足愛因斯坦的狹義相對論。

利用狹義相對論中的相對論能量公式 $E={\sqrt {\mathbf {p} ^{2}c^{2}+m^{2}c^{4}}}$ 替換薛定諤方程左邊的動能${\frac {\mathbf {p} ^{2}}{2m}}$項，最終可得它的協變形式：

$(\Box ^{2}+\mu ^{2})\psi =0.$

其中$\mu ={\frac {mc}{\hbar }}\,$，達朗貝爾算符$\Box ^{2}={\frac {1}{c^{2}}}{\frac {\partial ^{2}}{\partial t^{2}}}-\nabla ^{2}\,$.

從相對論量子力學的觀點來看，達朗貝爾算符的出現意味着克萊因-戈爾登方程式是一個量子力學的波方程。

量子場論下的形式推導

場論中，對於自旋為零的場（標量場），拉格朗日量被寫成

$L={\frac {1}{2}}\partial _{\mu }\phi \partial ^{\mu }\phi -{\frac {1}{2}}m^{2}\phi ^{2}$

這裡依照量子場論的習慣選取了自然單位，將光速$c$和普朗克常數$\hbar$都取作1。

代入歐拉-拉格朗日方程${\frac {\partial L}{\partial \phi }}-{\frac {\partial }{\partial x_{\mu }}}{\frac {\partial L}{\partial (\partial ^{\mu }\phi )}}=0,$可直接得到克萊因-戈爾登方程。

從量子場論的觀點來看，以上推導過程都在經典場論的範圍之內，因此克萊因-戈爾登方程式只是一個經典場的場方程式。

自由粒子解

相對論量子力學中自由粒子只是一個理想化的概念，但形如克萊因-戈爾登方程式這樣的波方程仍然具有形式上的平面波解：

$\psi (\mathbf {r} ,t)=e^{i(\mathbf {k} \cdot \mathbf {r} -\omega t)}$

其中$-k^{2}+{\frac {\omega ^{2}}{c^{2}}}={\frac {m^{2}c^{2}}{\hbar ^{2}}}.$

從克萊因-戈爾登方程式得出的能量本徵值為

$E=\pm {\sqrt {\mathbf {p} ^{2}c^{2}+m^{2}c^{4}}}$

因而克萊因-戈爾登方程式的解包含了負能量。同時，由這個解導出相應的概率密度也不能保證是正值。這兩個問題使得克萊因-戈爾登方程在很長一段時間裡被認為是缺乏物理意義的。英國物理學家保羅·狄拉克為了確保概率密度具有物理意義建立了狄拉克方程，但這個方程仍然沒有避免出現負能量。

行波解

克萊因-戈爾登方程有行波解

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  Klein Gordon equation traveling wave plot4
• 
  Klein Gordon equation traveling wave plot5
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  Klein Gordon equation traveling wave plot6

參見

• 狄拉克方程式
• 量子場論

參考文獻

• Sakurai, J. J. (1967). Advanced Quantum Mechanics. Addison Wesley. ISBN 0-201-06710-2.
• Greiner, W. (1990). Relativistic Quantum Mechanics. Springer-Verlag. ISBN 3-540-67457-8.